ГИББСА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ

ГИББСА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ фундаментальный
закон статистической физики, определяющий вероятность данного микроскопич.
состояния системы, т. е. вероятность того, что координаты и импульсы частиц
системы имеют определённые значения.

Для систем, находящихся в
тепловом равновесии с окружающей средой, в к-рой поддерживается постоянная
темп-ра (с термостатом), справедливо каноническое Г. р., установленное
Дж. У. Гиббсом в 1901 для классич. статистики. Согласно этому распределению,
вероятность определённого микроскопич. состояния пропорциональна функции
распределения f (qqi и импульсов р

где H (q- функция Гамильтона системы, т. е. её полная энергия, выраженная через
координаты и импульсы частиц, k - Болъцмана постоянная, T - абс. темп-pa;
постоянная А не зависит от (qиз условия нормировки (сумма вероятностей пребывания системы во всех возможных
состояниях должна равняться единице). T. о., вероятность микросостояния
определяется отношением энергии системы к величине kT (к-рая является мерой
интенсивности теплового движения молекул) и не зависит от конкретных значений
координат и импульсов частиц, реализующих данное значение энергии.

В квантовой статистике вероятность
wуровня системы :

Для идеального газа, т. е.
газа, в к-ром энергией взаимодействия частиц можно пренебречь, канонич.
Г. р. переходит в Больцмана распределение, определяющее вероятность того,
что координата и импульс (энергия) отдельной частицы имеют данные значения
(см. Больцмана статистика).

Если система изолирована,
то её энергия постоянна; в этом случае справедливо микроканоническое Г.
р., согласно к-рому все микроскопич. состояния изолированной системы равновероятны.
Микроканонич. Г. р. лежит в основе Г. р. канонического.

Лит. см. при статье Статистическая
физика. Г. Я. Мякишев.

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я