Сильное взаимодействие Г.

Сильное взаимодействие Г. Помимо сохранения странности, сильные взаимодействия Г. обладают
определ. симметрией, наз. изотопической инвариантностью. Эта симметрия
была установлена ранее для нуклонов и -мезонов
и проявляется в том, что частицы группируются в нек-рые семейства - изотопические
мультиплеты [(р, n) и , где р означает
протон, а n - нейтрон]. Частицы, входящие в опре дел.
изотопич. мультиплет, одинаково участвуют в сильном взаимодействии, имеют
почти равные массы и отличаются лишь электромагнитными характеристиками
(электрич. зарядами, магнитными моментами). Число частиц в изотопич. мультиплете
характеризуется специальным квантовым числом - изотопическим
спином I и равно 2I + 1. Г.
образуют 4 изотопич. мультиплета (см. табл.).

Предположение о существовании
изотопич. мультиплетов Г. позволило Гелл-Ману и Нишиджиме предсказать существование
до их экспериментального открытия.

по ряду своих свойств аналогичны нуклонам. Эта аналогия послужила исходным
пунктом в поисках симметрии сильных взаимодействий, более широкой, чем
изотопич. инвариантность. Наибольший успех при этом имела т. н. унитарная
симметрия (SUадронов. С помощью этой симметрии удалось, напр., предсказать существование
и свойства (см. Элементарные частицы).

Распады Г. Основные способы
распада Г. указаны в табл. Распады Г. подчиняются след, закономерностям:
1) S = = 1 - странность изменяется по абс. величине
на единицу; исключение составляет распад
на и фотон, протекающий
за счёт электромагнитного взаимодействия (отсюда и время жизни
должно быть

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я