ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРИНЦИП
общее
положение статистической физики, согласно к-рому любой микроскопич.
процесс в равновесной системе протекает с той же скоростью, что и обратный
ему.
Когда система, состоящая из большого числа
частиц, находится в равновесии, постоянными во времени остаются лишь физ.
величины, относящиеся к системе в целом (они наз. термодинамическими величинам
и). В то же время составляющие систему отдельные микрочастицы меняют своё
состояние: в равновесной системе происходят столкновения частиц (атомов,
молекул и др.), могут протекать хим. реакции и т. п. Конечно, чтобы равновесие
сохранялось, наряду с любым таким микропроцессом должен осуществляться
и обратный ему
(т. к., действуя лишь в одном направлении,
микропроцесс может привести к изменению состояния системы в целом). Д.
р. п. утверждает, что скорость любого микропроцесса (число происходящих
за 1 сек событий этого микропроцесса) совпадает в состоянии равновесия
со скоростью обратного ему процесса. Скорость при этом трактуется статистически
-как среднее по большому числу одинаковых микропроцессов.
В квантовой теории Д. р. п. состоит в равенстве
вероятностей прямого и обратного процессов. Этими процессами могут быть
квантовые переходы, реакции между элементарными частицами и т. д.
Связывая характеристики прямого и обратного
процессов, Д. р. п. имеет важное прикладное значение. В нек-рых случаях
наблюдать один из этих процессов значительно легче, чем второй. Иногда
один из процессов поддаётся более простому определению. Напр., легко измерить
вероятность фотоионизации атома (выбивания электрона под действием излучения).
Скорость этого процесса, так же как и обратного ему процесса рекомбинации,
легко выразить через соответствующие вероятности процессов. Т. о., Д. р.
п. позволяет вычислить вероятность рекомбинации.
Большое применение Д. р. п. находит в физич.
и химич. кинетике (так, именно на Д. р. п. основан действующих масс
закон). В. П. Павлов.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я