КВАЗИСТАЦИОНАРНЫЙ ПРОЦЕСС

КВАЗИСТАЦИОНАРНЫЙ ПРОЦЕСС процесс, протекающий в ограниченной
системе и распространяющийся в ней так быстро, что за время распространения
этого процесса в пределах системы её состояние не успевает измениться.
Поэтому при рассмотрении процесса можно пренебречь временем его распространения
в пределах системы. Напр., если в к.-л. участке замкнутой электрич. цепи
действует переменная внешняя эдс, но время распространения электромагнитного
поля до наиболее удалённых точек цепи столь мало, что величина эдс не успевает
сколько-нибудь заметно изменяться за это время, то изменения напряжений
и токов в цепи можно рассматривать как К. п. В этом случае переменные электрич.
и магнитные поля, создаваемые движущимися в цепи электрич. зарядами (распределение
и скорости к-рых изменяются со временем), оказываются в каждый момент времени
такими же, какими были бы стационарные электрич. и магнитные поля (поля
стационарных зарядов и токов), распределение и скорости к-рых (не изменяющиеся
со временем) совпадают с распределением и скоростями зарядов, существующими
в системе в рассматриваемый момент времени. Однако в случае нестационарных
токов наряду с электрич. полями зарядов возникают вихревые электрич. поля,
обусловленные изменениями магнитных полей. Действие этих полей может быть
учтено путём введения эдс индукции (наряду со сторонними эдс источников).
Но введение эдс индукции не нарушает основной черты стационарных токов
- равенства сил токов во всех сечениях неразветвлённой цепи. В силу этого
для электрич. цепей, удовлетворяющих условиям квазистациодарности (квазистационарных
токов), справедливы Кирхгофа правила.

Условия квазистационарности наиболее просто формулируются для случая
пе-риодич. процессов. Процессы можно считать квазистационарными в случае,
если время распространения между наиболее удалёнными друг от друга точками
рассматриваемой системы мало по сравнению с периодом процесса или, что
то же самое, когда расстояние между указанными точками мало по сравнению
с соответствующей длиной волны.

Понятие К. п. может быть применено и к др. системам - механич., термодинамическим.
Если, напр., на один из концов упругого стержня действует переменная внешняя
сила, направленная вдоль стержня, и если условие квазистационарности выполняется,
т. е. за время распространения продольной упругой волны от одного конца
стержня до другого величина силы не успевает измениться, то ускорения всех
точек стержня в каждый момент времени определяются значением силы в этот
же момент времени. Процесс теплопроводности можно считать К. п.,
если выравнивание темп-ры в теплопроводящем стержне происходит значительно
быстрее, чем изменение внешних условий: темп-р Tи Tконцов
стержня.