КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ
физич.
системы, в к-рых в результате нарушения состояния равновесия возникают
собственные
колебания, обусловленные свойствами самой системы.
С энергетич. стороны К. с. делятся:
на консервативные системы, в которых нет потерь энергии или, вернее, к-рые
можно с достаточной точностью считать лишёнными таких потерь (механич.
системы без трения и без излучения упругих волн; электромагнитные системы
без сопротивления и без излучения электромагнитных волн); д и с с и п ат
и в н ы е системы, в к-рых первоначально сообщённая энергия не остаётся
в процессе колебаний постоянной, а расходуется на работу, в результате
чего колебания затухают; автоколебательные системы, в которых происходят
не только потери энергии, но и пополнение её за счёт имеющихся в системе
постоянных источников энергии (см. Автоколебания).
В общем случае параметры К. с. (масса,
ёмкость, упругость и т. п.) зависят от происходящих в них процессов. Такие
К.с. описываются нелинейными ур-ниями и относятся к классу нелинейных систем.
К. с., параметры к-рых с достаточной точностью можно считать не зависящими
от происходящих в них процессов и описывать линейными ур-ниями, наз. линейными.
Осн. чертой линейных К. с. является выполнение суперпозиции принципа.
Это
позволяет представлять колебания в системе в виде суммы колебаний определённого
типа.
К. с. различаются ещё по числу степеней
свободы, т. е. по числу независимых параметров (обобщённых координат, определяющих
состояние системы). Если число Л' таких параметров конечно, то К. с. наз.
дискретными с N степенями свободы. Предельный случай при N ->
°°
составляют т. н. распределённые К. с. (струна, мембрана, электрич. кабель,
сплошные объёмные системы и т. п.). Общие свойства К.с. и общие закономерности
происходящих в них процессов составляют предмет теории колебаний.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я