КРИТИЧЕСКИЙ ТОК

КРИТИЧЕСКИЙ ТОК в сверхпроводниках,
предельное значение постоянного незатухающего электрич. тока в сверхпроводящем
образце, при достижении к-рого вещество образца переходит в нормальное,
несверхпроводящее состояние. Т. к. в нормальном состоянии вещество обладает
конечным электрическим сопротивлением, то после перехода возникает рассеяние
(диссипация) энергии тока, приводящее к нагреву образца.

В массивных сверхпроводниках I рода
с размерами, много большими глубины проникновения магнитного поля, К. т.
Iкритическое магнитное
поле Нна поверхности сверхпроводника. При этом сверхпроводник
переходит в промежуточное состояние, в к-ром часть вещества находится
в нормальном, а часть - в сверхпроводящем состоянии. При наличии тока границы
между сверхпроводя-щими и нормальными областями находятся в движении. В
силу Мейснера эффекта магнитное поле становится переменным и возникает
индукционное электрич. поле, обусловливающее диссипацию энергии в проводнике.

В случае сверхпроводников II рода различают
два значения К. т. (IВ идеальном
сверхпроводнике (не содержащем дефектов кристаллич. решётки) при Iмагнитная индукция становится отличной от нуля, магнитное поле проникает
в сверхпроводник. Проникшее поле имеет вид нитей с квантованным магнитным
потоком, вокруг к-рых циркулируют сверхпроводящие токи (т. н. вихревые
нити). Диссипация энергии в этом случае связана с изменением магнитного
поля во времени из-за движения вихревых нитей и с соответствующим индукционным
электрич. полем. В реальных сверхпроводниках II рода (с дефектами кристаллич.
решётки) омическое сопротивление возникает при IIт. к. дефекты препятствуют движению вихревых нитей. Подробнее см. в ст.
Сверхпроводимость.
С. В. Иорданский.

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я