КУЛОНОВСКОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ ЯДРА
переход
атомного ядра из невозбуждённого (основного) состояния в возбуждённое в
результате электростатического взаимодействия с налетающей заряженной частицей
(электростатич. взаимодействие описывается Кулона законом). Наблюдается
при бомбардировке мишени ускоренными заряженными частицами (протонами,
дейтронами, a-частицами и др.) и наиболее отчётливо проявляется в том случае,
когда энергия налетающей частицы не слишком велика, так что кулрновское
отталкивание препятствует её проникновению в ядро. Из-за дальнодействующего
характера кулоновских сил К. в. я. осуществляется и при больших (по сравнению
с размерами ядра) расстояниях между частицей и ядром (когда короткодействующие
ядерные силы не проявляются).
К. в. я. было предсказано теоретически
В. Вайскопфом в 1938, а впервые было наблюдено экспериментально
в 1953. Измерение эффективного сечения К. в. я. осуществляется либо путём
регистрации неупруго рассеянных бомбардирующих частиц, либо путём регистрации
y-квантов или конверсионных электронов, испускаемых возбуждённым ядром
(см. Конверсия внутренняя).
Т. к. электромагнитные процессы лучше
В экспериментах по К. в. я. используются
Лит.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия,
поддаются теоретич. описанию, чем ядерные, то К. в. я. не слишком быстрыми
частицами является важным методом изучения ядер. К. в. я.- один из методов
ядерной
спектроскопии. В результате исследования К. в. я. удаётся определить
энергии возбуждённых уровней ядер, их спины, вероятности электромагнитных
переходов и др. Кроме того, могут быть определены электрич.
квадру-польный
момент ядра О
(см. Ядро атомное).
также ускоренные тяжёлые многозарядные ионы, напр. 14N+,
20Ne+,
22Ne+,
32S+,
40Ar+. Вследствие того
что проницаемость потенциального кулоновского барьера для таких частиц
меньше, с их помощью удаётся возбуждать ядерные уровни с энергиями > 1
Мэв.
под ред. К. Зигбана, пер. с англ., в. 2, М., 1969; Гамма-лучи. Сб. ст.,
М.- Л., 1961. В.П.Парфёнова.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я