ЛАЗЕРНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ

Развитое испарение металлов. При
воздействии на металлы Л. и. (напр., импульсов неодимового лазера, длительностью
неск. мсек) с плотностью потока излучения 10⁶-10⁸
вт/см² металл в зоне облучения разрушается и на поверхности
мишени возникает характерный кратер. Вблизи мишени наблюдается яркое свечение
плазменного факела, представляющего собой движущийся пар, нагретый и ионизированный
Л. и. Реактивное давление пара, выбрасываемого с поверхности металла, сообщает
мишени импульс отдачи (рис. 1).

Рис. 1. Движение пара вблизи поверхности
металла и передача мишени механического импульса от воздействующего на
неё лазерного излучения: Q - вектор количества движения испаренного вещества,
-Q - импульс, полученный твёрдой мишенью.

Испарение происходит с поверхности
тонкого слоя жидкого металла, нагретого до темп-ры в неск. тыс. град. Темп-ра
слоя определяется равенством поглощённой энергии и потерь на охлаждение,
связанное с испарением. Роль теплопроводности в охлаждении слоя при этом
несущественна. В отличие от обычного испарения, такой процесс наз. развитым
испарением.

Давление в слое определяется силой
отдачи пара и в случае сформировавшегося газодинамич. течения пара от мишени
составляет 1/2 давления насыщенного пара при темп-ре поверхности. Т. о.,
жидкий слой является перегретым, его состояние метастабильным. Это позволяет
исследовать условия предельного перегрева металлов, при достижении к-рых
происходит бурное объёмное вскипание жидкости. При нагреве до темп-ры,
близкой к критической, в жидком слое металла может происходить скачкообразное
уменьшение электропроводности и он приобретает свойства диэлектрика. При
этом наблюдается скачкообразное уменьшение коэфф. отражения света.

Облучение твёрдых мишеней. При облучении
практически всех твёрдых мишеней миллисекундными импульсами Л. и. с плотностью
потока излучения 10⁷<-10⁹ Вm/см²
в потоке пара от испаряющейся мишени, как и в предыдущем случае, образуется
плазма. Темп-pa плазмы 10⁴-10⁵ К. Таким методом возможно
получение значит, количества химически чистой плотной низкотемпературной
плазмы для заполнения магнитных ловушек и для разного рода технологич.
целей (см., напр., Плазматрон). Испарение твёрдых мишеней под действием
Л. и. широко используется в технике (см. Лазерная технология).

Рис. 2. Спектральные линии многозарядных
ионов Са, образующиеся в плазме от твёрдой мишени, содержащей Са.

При фокусировке на твёрдую мишень
наносекундных лазерных импульсов с плотностью потока излучения 10¹²-
10¹⁴ вт/см² поглощающий слой вещества разогревается
так сильно, что сразу превращается в плазму. В этом случае уже нельзя говорить
об испарении мишени, границе раздела фаз и т. п. Энергия Л. и. расходуется
на нагревание плазмы и продвижение фронта разрушения и ионизации в глубь
мишени. Темп-ра плазмы оказывается столь высокой, что в ней образуются
многозарядные ионы, в частности Са¹⁶⁺ и др. (рис. 2). Образование
ионов такой высокой кратности ионизации до недавнего времени наблюдалось
только в излучении солнечной короны. Образование ионов с почти ободранной
электронной оболочкой интересно также с точки зрения возможности осуществления
в ускорителях многозарядных ионов ядерных реакций на тяжёлых ядрах.

Лазерная искра (оптический пробой
газа). При фокусировке в воздухе при атм. давлении лазерного луча с плотностью
потока излучения 10¹¹ em/см² в фокусе линзы наблюдается
яркая световая вспышка (рис. 3) и сильный звук. Это явление наз. лазерной
искрой. Длительность вспышки в 10 и более раз превосходит длительность
лазерного импульса (30 нсек). Образование лазерной искры можно представить
себе состоящим из 2 стадий: 1) образование в фокусе линзы первичной (затравочной)
плазмы, обеспечивающей сильное поглощение Л. и.; 2) распространение плазмы
вдоль луча в области фокуса. Механизм образования затравочной плазмы аналогичен
высокочастотному пробою газов. Отсюда термин - оптический пробой газа.
Для пикосекундных импульсов Л. и. (I 10¹³-10¹⁴
вт/см²) образование затравочной плазмы обусловлено также многофотонной
ионизацией (см. Многофотонные процессы). Нагревание затравочной плазмы
Л. и. и её распространение вдоль луча (навстречу лучу) обусловлено неск.
процессами, одним из к-рых является распространение от затравочной плазмы
сильной ударной волны. Ударная волна за своим фронтом нагревает и ионизирует
газ, что, в свою очередь, приводит к поглощению Л. и., т. е. к поддержанию
самой ударной волны и плазмы вдоль луча (с в е- товая детонаци я). В др.
направлениях ударная волна быстро затухает.

Т. к. время жизни плазмы, образованной
Л. и., значительно превышает длительность лазерного импульса, то на больших
расстояниях от фокуса лазерную искру можно рассматривать как точечный взрыв
(почти мгновенное выделение энергии в точке). Это объясняет, в частности,
высокую интенсивность звука. Лазерная сскра исследована для ряда газов
при различных давлениях, разных условиях фокусировки, разных длинах волн
Л. и. при длительностях импульсов от 10^-6 до 10^-11
сек.

Лазерную искру можно наблюдать и
при значительно меньших интенсивно- стях, если затравочная поглощающая
плазма в фокусе линзы создаётся заранее. Напр., в воздухе при атм. давлении
лазерная искра развивается из электроразрядной затравочной плазмы при интенсивности
Л. и. 10⁷ вт/см²; Л. и. "подхватывает" электроразрядную
плазму и за время лазерного импульса свечение распространяется вдоль каустической
поверхности линзы. При относительно малой интенсивности Л. и. распространение
плазмы обусловлено теплопроводностью, в результате чего скорость распространения
плазмы - дозвуковая. Этот процесс аналогичен медленному горению, отсюда
термин "лазерная искра врежиме медленного горени я".

Стационарное поддержание лазерной
искры было осуществлено в различных газах с помощью непрерывного СОзера мощностью в неск. сотен вт. Затравочная плазма создавалась импульсным
СО

Рис. 3. В фокусе лазерного пучка
в воздухе образуется лазерная искра.

Термоядерный синтез. С помощью Л.
и. возможно осуществление реакции термоядерного синтеза. Для этого необходимо
образование чрезвычайно плотной и горячей плазмы с темп-рой, в случае синтеза
ядер дейтерия, 10⁸ К. Для того чтобы энерговыделение в результате
реакции превышало энергию, вложенную в плазму при её нагреве, необходимо
выполнение условия:

nr>= 10¹⁴ см^-3сек,

где n - плотность плазмы, r - время
её существования. Для коротких лазерных импульсов это условие выполняется
при очень высоких плотностях плазмы. При этом давление в плазме столь велико,
что её магнитное удержание практически невозможно. Возникающая вблизи фокуса
плазма разлетается со скоростью 10⁸ см/сек. Поэтому т - время,
за которое сгусток плотной плазмы ещё не успевает существенно изменить
свой объём (время инерционного удержания плазмы). Для осуществления термоядерного
синтеза длительность лазерного импульса Tл, очевидно, не должна превышать
т. Миним. энергия лазерного импульса Е при плотности плазмы n = 5-10²²
см^-3 (плотность жидкого водорода), времени удержания т. = 2
• 10^-9 сек и линейных размерах плазменного сгустка 0,4 см должна
составлять: Е = 6Х10⁵ дж. Однако эффективное поглощение света
плазмой в условиях её инерционного удержания и выполнение условия ит
10^-14 имеет место лишь для определённых длин волн h:

где



- критич. длина волны для плазмы
с плотностью п (см. Плазма). При



лежит в ультрафиолетовой области
спектра, для к-рой пог.л не существует мощных лазеров. В то же время при
X, = 1 мкм (неодимо- вьш лазер) даже для n = 10²¹ см³,
соответствующей Хминим. энергии ? = Ю⁹ дж. Трудность ввода энергии Л. и. видимого
и инфракрасного диапазонов в плотную плазму является фундаментальной. Существуют
различные идеи относительно её преодоления, среди к-рых представляет интерес
получение сверхплотной горячей плазмы в результате адиабатич. сжатия сферич.
дейтериевой мишени реактивным давлением плазмы, выбрасываемой с поверхности
мишени под действием Л. и.

Впервые высокотемпературный нагрев
плазмы Л. и. был осуществлён при оптич. пробое воздуха. В 1966-67 при плотности
потока Л. и. 10¹²-10¹³ вт/см² было зафиксировано
рентгеновское излучение от плазмы лазерной искры, имеющей темп-ру 1-3-Ю⁶
К. В 1971 при облучении твёрдой сферической водородосо- держащей мишени
Л. и. с плотностью потока до 10"> вт/см² была получена плазма
с темп-рой (измеренной по рентгеновскому излучению) Ю⁷ К. При
этом наблюдался выход 10⁶ нейтронов за импульс. Полученные результаты,
а также имеющиеся возможности увеличения энергии и мощности лазеров создают
перспективу получения с помощью Л. и. управляемой термоядерной реакции.

Химия резонансно-возбуждённых молекул.
Под действием монохроматического Л. и. возможно селективное воздействие
на химические связи молекул, что позволяет избирательно вмешиваться в химич.
реакции синтеза, диссоциации и процессы катализа. Многие химич. реакции
сводятся к разрушению одних химич. связей в молекулах и созданию других.
Связи между атомами обусловливают колебательный спектр молекулы. Частоты
линий этого спектра зависят от энергии связи и массы атомов. Под действием
монохроматич. Л. и. резонансной частоты отд. связь может быть "раскачена".
Такая связь легко может быть разрушена и заменена другой. Поэтому колебательно
возбуждённые молекулы оказываются химически более активными (рис. 4).

Рис. 4. Схема реакции тетрафторгидразина
(NeF-O и окиси азота (NO) при нагревании (вверху) и при резонансном возбуждении
связи N-F лазерным излучением (внизу). Спиральки изображают химические
связи.

С помощью Л. и. можно осуществить
разделение молекул с разным изотопным составом. Эта возможность связана
с зависимостью частоты колебаний атомов, составляющих молекулу, от массы
атомов. Монохроматичность и высокая мощность Л. и. позволяют избирательно
возбуждать на преддиссоциационный уровень молекулы только одного изотопного
состава и получать в продуктах диссоциации химические соединения моноизотопического
состава или сам изотоп. Т. к. число диссоциированных молекул данного изотопного
состава равно числу поглощённых квантов, то эффективность метода по сравнению
с другими методами изотопов разделения может быть высокой.

Перечисленные эффекты не исчерпывают
всех физич. явлений, обусловленных действием Л. и. на вещество. Прозрачные
диэлектрики разрушаются под действием Л. и. При облучении нек-рых ферромагнитных
плёнок наблюдаются локальные изменения их магнитного состояния, что может
быть использовано при создании быстродействующих переключающих устройств
и элементов памяти ЭВм. При фокусировке Л. и. внутри жидкости имеет место
т. н. светогидрав- лич. эффект, позволяющий создавать в жидкости высокие
импульсные давления.

Наконец, при плотностях потока излучения
10¹⁸-10¹⁹ em/см² возможно ускорение электронов
до релятивистских энергий. С этим связан целый ряд новых эффектов, напр,
рождение электронно- позитронных пар.

Лит.: Райзер Ю. П., Пробой и нагревание
газов под действием лазерного луча, "Успехи физических наук", 1965, т.
87, в. 1, с. 29; Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия, М., 1969;
Действия излучения большой мощности на металлы, под ред. А. М. Бонч-Бруевича
и М. А. Ельяшевича, М., 1970; Басов Н. Г., КрохинО. Н., К р ю к о в П.
Г., Лазеры и управляемая термоядерная реакция, "Природа", 1971, № 1; Действие
лазерного излучения. Сб. ст., пер. с англ., под ред. Ю. П. Райзера, М.,
1968; Б а с о в Н. Г. [и др.], Лазеры в химии, "Природа", 1973, № 5. В.
Б. Фёдоров, С. М. Шапиро.

Лазерное излучение в биологии. Почти
одновременно с созданием первых лазеров началось изучение биологич. действия
Л.и. Нек-рые возможные биолого-мед, аспекты его использования были намечены
Ч. Таунсом (1962). В последующем оказалось, что возможная сфера применения
Л. и. шире. Биолого-мед, эффекты Л. и. связаны не только с высокой плотностью
потока излучения и возможностью фокусировки луча на самых малых площадях,
но, по-видимому, и с др. его характеристиками (монохроматичностью, длиной
волны, когерентностью, степенью поляризации), а также с режимом излучения.
Один из важных вопросов при использовании Л. и. в биологии и медицине -
дозиметрия Л. и. Определение энергии, поглощённой единицей массы биообъекта,
связано с большими трудностями. Различные ткани неодинаково поглощают и
отражают Л. и. Кроме того, Л. и. в разных областях спектра оказывает не
одинаковое, а подчас и антаго- нистич. действие на биообъект. Поэтому и
невозможно ввести при оценке эффекта Л. и. коэффициент качества. Характер
эффекта Л. и. определяется прежде всего его интенсивностью, или плотностью
потока излучения. В случае импульсных излучателей важны также длительность
импульсов и частота их следования. Из-за избирательности поглощения Л.
и. биологич. эффективность может не соответствовать энергетич. характеристикам
Л. и. Условно различают термические и нетермические эффекты Л. и.; переход
от нетермич. к термич. эффектам лежит в диапазоне 0,5-1 em/см².
При плотностях потока излучения, превышающих указанные, происходит поглощение
Л. и. молекулами воды, что приводит к их испарению и последующей коагуляции
молекул белка. Наблюдаемые при этом структурные изменения аналогичны результатам
обычного термич. воздействия. Однако Л. и. обеспечивает строгую локализацию
поражения, чему способствует сильная обводнённость биообъекта и поглощение
рассеивающейся энергии в пограничных областях, смежных с облучаемой. При
импульсных термич. воздействиях ввиду очень короткого времени воздействия
и быстрого испарения воды наблюдается так называемый взрывной эффект: возникает
султан выброса, состоящий из частиц ткани и паров воды; этому сопутствует
возникновение ударной волны, воздействующей на организм в целом.

Л. и. с меньшей плотностью потока
излучения вызывает в биообъекте изменения, механизм к-рых не полностью
выяснен. Это сдвиг в активности ферментов, структуре пигментов, нуклеиновых
кислот и др. важных в биологич. отношении веществ. Нетермич. эффекты Л.
и. вызывают сложный комплекс вторичных физиологич. изменений в организме,
чему, возможно, способствуют резонансные явления, протекающие в биосубстрате
на молекулярном уровне. Нетермич. эффекты Л. и. сопровождаются реакциями
со стороны нервной, кровеносной и др. систем организма. Избирательность
поглощения Л. и. и возможность фокусирова- ния луча на площадях порядка
1 мкм² особенно заинтересовали исследователей внутриклеточных
структур и процессов, использующих Л. и. в качестве "скальпеля", позволяющего
избирательно разрушать ядро, митохондрии или др. орга- неллы клетки без
её гибели. Как при термич., так и при нетермич. воздействиях Л. и. наиболее
выраженной способностью к его поглощению обладают пигментированные ткани.
Прижизненное окрашивание специфическими красителями позволяет разрушать
и прозрачные для данного Л. и. структуры. В установках для внутриклеточных
воздействий используют Л. и. с длиной волны как видимого спектра, так и
ультрафиолетового и инфракрасного диапазонов, в непрерывном и импульсном
режимах.

Фотографирование биообъектов в Л.
и. с целью получения пространственного изображения клеток и тканей стало
возможным с созданием лазерных гологра- фич. установок для микрофотографирования.
В связи с возможностью концентрации энергии Л. и. на очень малых площадях
открылись новые возможности для спектрального ультрамикроанализа отдельных
участков клетки, жизнедеятельность которой при этом временно сохраняется.
С этой целью коротким импульсом Л. и. вызывают испарение вещества с поверхности
исследуемого объекта и в газообразном виде подвергают спектральному анализу.
Масса образца при этом не превышает долей мкг.

Установлено, что ряд физиологич.
изменений происходит в организме животных под действием излучения гелий-неоновых
лазеров малой мощности. При этом отмечаются стимуляция кроветворения, регенерация
соединит, ткани, сдвиги артериального давления, изменения проводимости
нервного волокна и др. Как при непосредственном облучении гелий- неоновыми
лазерами растительных тканей, так и при предпосевном облучении семян выявлено
стимулирующее влияние Л. и. на ряд биохимических процессов, рост и развитие
растений.

Н.Н.Шуйский.

Лазерное излучение в медицине. Мед.
применение Л. и. обусловлено как термич., так и нетермич. эффектами. В
хирургии Л. и. используют в качестве "светового скальпеля". Его преимущества
- стерильность и бескровность операции, а также возможность варьирования
ширины разреза. Бескровность операции связана с коагуляцией белковых молекул
и закупоркой сосудов по ходу луча. Этот эффект отмечается даже при операциях
на таких органах, как печень, селезёнка, почки и др. По мнению ряда исследователей,
послеоперационное заживление при лазерной хирургии идёт скорее, чем после
применения электрокоагуляторов. К недостаткам лазерной хирургии следует
отнести нек-рую ограниченность движений хирурга в операционном поле даже
при использовании светопроводов различной конструкции. В качестве "светового
скальпеля" наиболее широко применяют СО ..-лазеры с длиной волны 10 590
А и мощностью от неск. вт до неск. десятков em.

В офтальмологии с помощью лазерного
луча лечат отслоение сетчатки, разрушают внутриглазные опухоли, формируют
зрачок. На основе рубинового лазера сконструирован офтальмокоагулятор.

При использовании Л. и. в онкологии
для удаления поверхностных опухолей (до глубины 3-4 см) чаще применяют
импульсные лазеры или лазеры на стекле с примесью Nd с мощностью импульса
до 1500 вт. Разрушение опухоли происходит почти мгновенно и сопровождается
интенсивным парообразованием и выбросом ткани из области облучения в виде-
султана. Чтобы предупредить разбрасывание злокачеств. клеток в результате
"взрывного" эффекта, применяют воздушные отсосы. Операции с применением
Л. и. обеспечивают хороший косметический эффект. Перспективы использования
лазерного "скальпеля" в нейрохирургии связаны с операциями на обнажённом
мозге.

Терапия Л. и. основана преим. на
нетермич. эффектах и представляет собой светотерапию с использованием в
качестве источников монохроматического излучения гелий-неоновых лазеров
с дл. волны 6328 А. Терапевтич. воздействие на организм осуществляется
Л. и. с плотностью облучения в несколько мет/см², что полностью
исключает возможность проявления теплового эффекта. На поражённый орган
или участок тела воздействуют как местно, так и через соответствующие рефлексогенные
зоны и точки (см. Иглотерапия). Л. и. применяют при лечении длительно незаживающих
язв и ран; изучается возможность его применения и при др. заболеваниях
(ревмато- идный полиартрит, бронхиальная астма, нек-рые гинекологич. заболевания
и т. д.). Соединение лазера с волоконной оптикой позволяет резко расширить
возможности его применения в медицине. По гибкому светопроводу Л. и. достигает
полостей и органов, что позволяет провести гологра- фич. исследование (см.
Голография), а при необходимости и облучение поражённого участка. Исследуется
возможность просвечивания и фотографирования с помощью Л. и. структуры
зубов, состояния сосудов и др. тканей.

Работа с Л. и. требует строгого соблюдения
соответствующих правил техники безопасности. Прежде всего необходима защита
глаз. Эффективны, напр., теневые защитные устройства. Следует оберегать
от поражения Л. и. кожные покровы, особенно пигментированные участки. Для
защиты от поражения отражённым Л. и. с возможного пути луча удаляют блестящие
(зеркальные) поверхности. Предположения о возможности возникновения ионизирующего
излучения при работе высокоинтенсивных лазеров не подтвердились. В. А.
Думчев, Н. Н. Шуйский.

Лит.: Фаин С., Клейн Э., Биологическое
действие излучения лазера, пер. с англ., М., 1968; Лазеры в биологии и
медицине, К., 1969; Гамалея Н. Ф., Лазеры в эксперименте и клинике, М.,
1972; Некоторые вопросы биодинамики и биоэлектроники организма в норме
и патологии, биостимуляция лазерным излучением. (Материалы Республиканской
конференции 11 -13 мая 1972 г.), А.-А., 1972.