МАГНЕТОКАЛОРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ
изменение
темп-ры магнетика при адиабатич. изменении напряжённости магнитного поля
Н,
в
к-ром находится магнетик. С изменением поля на dH совершается работа
намагничивания 8Л = JdH (J - намагниченность). По первому началу
термодинамики бА = = бQ -dU, где бQ - сообщённое магнетику количество
теплоты (оно равно нулю в условиях адиабатичности),
dU -
изменение
внутренней
энергии магнетика. Т. о , при бQ = О работа совершается лишь за счёт
изменения внутр. энергии (бА = -dU),
что приводит к изменению темп-ры
магнетика, если его внутр. энергия зависит от темп-ры
Т. В пара-
и ферромагнетиках с ростом Н намагниченность
J
увеличивается,
т. е. растёт число атомных магнитных моментов (спиновых или орбитальных),
параллельных Н. В результате энергия пара- и ферромагнетиков по
отношению к полю и их внутр. энергия обменного взаимодействия уменьшаются.
С другой стороны, внутр. энергия пара- и ферромагнетиков увеличивается
с увеличением Т. Поэтому на основании Ле Шателъе - Брауна принципа
при
намагничивании должно происходить нагревание пара- и ферромагнетиков. Для
ферромагнетиков этот эффект максимален вблизи точки Кюри, для парамагнетиков
М. э. растёт с понижением темп-ры. При адиабатич. уменьшении поля происходит
частичное или полное (при выключении поля) разрушение упорядоченной ориентации
моментов за счёт внутр. энергии, что приводит к охлаждению магнетика (см.
Магнитное
охлаждение).
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм,
М., 1971. С. В. Вонсовский.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я