МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ

МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ 1) в ферромагнетизме
(наз также магнитным последействием)- отставание во времени изменения магнитных
характеристик (намагниченности, проницаемости и т. д.) ферромагнетиков
от изменений напряжённости внешнего магнитного поля. Вследствие М. в. намагниченность
образца устанавливается после изменения напряжённости поля через время
от 10^-9 сек до десятков минут и даже часов (см. также
Релаксация
магнитная). При намагничивании ферромагнетиков в переменном поле наряду
с потерями электромагнитной энергии на вихревые токи и
гистерезис
возникают
потери на М. в., к-рые в полях высокой частоты достигают значительной величины.
М. в. в проводниках часто маскируется действием вихревых токов, "вытесняющих"
магнитный поток из ферромагнетиков. С целью уменьшения влияния вихревых
токов при экспериментальном исследовании М. в. образцы материалов берутся
в виде тонких проволок (рис.).
Экспериментальная кривая (а) спада
намагниченности (в условных единицах) проволоки диаметром 0,5 мм из сплава
Fe - Ni и вычисленная кривая (б) спада намагниченности того же образца
при наличии только вихревых токов. Различие кривых а и б объясняется влиянием
М. в.

В зависимости от структуры ферромагнетика,
условий его намагничивания, температуры, М. в. может вызываться различными
причинами. При апериодич. изменении напряжённости поля в интервале значений,
близких к коэрцитивной силе, где изменение намагниченности обычно
осуществляется необратимым смещением границ между доменами (см. Намагничивание),
вязкостный
эффект в проводниках вызывается в основном вихревыми микротоками (1-й тип
М. в.). Эти токи возникают при изменениях поля, связанных с перемагничиванием
доменов. Время установления магнитного состояния в этом случае пропорционально
дифференциальной магнитной восприимчивости и для чистых ферромагнитных
металлов (Fe, Co, Ni) обратно пропорционально абс темп-ре. Др. тип М. в.
обусловлен примесями, снижающими свободную энергию междоменных границ.
Перемещающиеся вследствие изменения поля доменные границы задерживаются
в местах концентрации атомов примеси, и процесс намагничивания прекращается.
Со временем, после диффузии атомов примеси в др. места, границы получают
возможность двигаться дальше, намагничивание продолжается (2-й тип М. в.).

В высококоэрцитивных сплавах и нек-рых
др. ферромагнетиках наблюдается т. н. сверхвязкость, для к-рой время магнитной
релаксации составляет неск. минут и более (3-й тип М. в.). Этот тип М.в.
связан с флуктуациями энергии, преимущественно тепловыми. Флуктуации вызывают
перемагничивание доменов, к-рые при изменении поля получили недостаточно
энергии, чтобы сразу перемагнититься. Диффузионные и флуктуационные процессы
существенно зависят от темп-ры, поэтому М.в. 2-го и 3-го типов характеризуется
сильной температурной зависимостью: с понижением темп-ры М. в. возрастает.
Четвёртый тип М. в., характерный гл. обр. для ферритов, обусловлен
диффузией электронов между ионами 2-валентного и 3-валентного железа. Этот
процесс эквивалентен диффузии самих ионов, но осуществляется значительно
легче, поэтому М. в. ферритов обычно невелика. В сильных магнитных полях
действие М, в. незначительно. Часто в ферромагнетиках одновременно проявляются
неск. типов М. в., что затрудняет анализ явления. Важный вклад в исследование
М. в. внесли советские физики В. К. Аркадьев, Б. А. Введенский
и
др., из зарубежных учёных - Л. Неель, голландский физик Я. Снук
и др.

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм,
М., 1971; Kronmuller H., Nachwirkung in Ferromagnetika, В., 1968. Р. В.
Телеснин.

2) В магнитной гидродинамике - величина,
характеризующая свойства электропроводящих жидкостей и газов при их движении
в магнитном поле. В аос. системе единиц Гаусса (см. СГС система единиц)
М.в.
v2/4na, где с-скорость света в вакууме,
о-электрическая проводимость среды.

Лит. см. при ст. Магнитная гидродинамика.

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я