МЕХАНИКА

МЕХАНИКА [от греч. mechanike (tech-пё)
- наука о машинах, искусство построения машин], наука о механич. движении
материальных тел и происходящих при этом взаимодействиях между телами.
Под механич. движением понимают изменение с течением времени взаимного
положения тел или их частиц в пространстве. Примерами таких движений, изучаемых
методами М., являются; в природе - движения небесных тел, колебания земной
коры, возд. и мор. течения, тепловое движение молекул и т. п., а в технике
- движения различных летат. аппаратов и трансп. средств, частей всевозможных
двигателей, машин и механизмов, деформации элементов различных конструкций
и сооружений, движения жидкостей и газов и мн. др.

Рассматриваемые в М. взаимодействия представляют
собой те действия тел друг на друга, результатом к-рых являются изменения
механич. движения этих тел. Их примерами могут быть притяжения тел по закону
всемирного тяготения, взаимные давления соприкасающихся тел, воздействия
частиц жидкости или газа друг на друга и на движущиеся в них тела и др.
Обычно под М. понимают т. н. классич. М., в основе к-рой лежат Ньютона
законы механики и предметом к-рой является изучение движения любых
материальных тел (кроме элементарных частиц), совершаемого со скоростями,
малыми по сравнению со скоростью света. Движение тел со скоростями порядка
скорости света рассматривается в относительности теории, а внутриатомные
явления и движение элементарных частиц изучаются в квантовой механике.

При изучении движения материальных тел
в М. вводят ряд абстрактных понятий, отражающих те или иные свойства реальных
тел; таковы: 1) Материальная точка - объект пренебрежимо малых размеров,
имеющий массу; это понятие применимо, если в изучаемом движении можно пренебречь
размерами тела по сравнению с расстояниями, проходимыми его точками. 2)
Абсолютно твёрдое тело - тело, расстояние между двумя любыми точками к-рого
всегда остаётся неизменным; это понятие применимо, когда можно пренебречь
деформацией тела. 3) Сплошная изменяемая среда; это понятие применимо,
когда при изучении движения изменяемой среды (деформируемого тела, жидкости,
газа) можно пренебречь молекулярной структурой среды.

При изучении сплошных сред прибегают к
след, абстракциям, отражающим при данных условиях наиболее существ, свойства
соответствующих реальных тел: идеально упругое тело, пластич. тело, идеальная
жидкость, вязкая жидкость, идеальный газ и др. В соответствии с этим М.
разделяют на: М. материальной точки, М. системы материальных точек, М.
абсолютно твёрдого тела и М. сплошной среды; последняя, в свою очередь,
подразделяется на теорию упругости, теорию пластичности, гидромеханику,
аэромеханику, газовую динамику и др. В каждом из этих разделов в соответствии
с характером решаемых задач выделяют: статику - учение о равновесии тел
под действием сил, кинематику -учение о геометрич. свойствах движения тел
и динамику - учение о движении тел под действием сил. В динамике рассматриваются
2 осн. задачи: нахождение сил, под действием к-рых может происходить данное
движение тела, и определение движения тела, когда известны действующие
на него силы.

Для решения задач М. широко пользуются
всевозможными математич. методами, многие из к-рых обязаны М. самим своим
возникновением и развитием. Изучение осн. законов и принципов, к-рым подчиняется
механич. движение тел, и вытекающих из этих законов и принципов общих теорем
и ур-ний составляет содержание т. н. общей, или теоретической, М. Разделами
М., имеющими важное самостоят, значение, являются также теория колебаний,
теория
устойчивости
равновесия и устойчивости движения, теория
гироскопа, механика
тел переменной массы, теория автоматич. регулирования (см.
Автоматическое
управление), теория удара. Важное место в М., особенно в М.
сплошных сред, занимают экспериментальные исследования, проводимые с помощью
разнообразных механич., оптич., элект-рич. и др. физич. методов и приборов.

М. тесно связана со многими др. разделами
физики. Ряд понятий и методов М. при соответств. обобщениях находит приложение
в оптике, статистич. физике, квантовой М., электродинамике, теории относительности
и др. (см., напр., Действие, Лагранжа функция, Лагранжа уравнения механики,
Механики
уравнения канонические, Наименьшего действия принцип). Кроме того,
при решении ряда задач газовой динамики, теории взрыва,
теплообмена
в движущихся жидкостях и газах, аэродинамики разреженных газов, магнитной
гидродинамики и др. одновременно используются методы и ур-ния как теоретич.
М., так и соответственно термодинамики, молекулярной физики, теории электричества
и др. Важное значение М. имеет для мн. разделов
астрономии, особенно
для небесной механики.

Часть М., непосредственно связанную с техникой,
составляют многочисленные общетехнич. и спец. дисциплины, такие, как гидравлика,
сопротивление материалов, кинематика механизмов, динамика машин и механизмов,
теория гироскопических устройств, внешняя баллистика, динамика
ракет, теория движения различных наземных, морских и воздушных трансп.
средств, теория регулирования и управления движением различных объектов,
строит. М., ряд разделов технологии и мн. др. Все эти дисциплины пользуются
ур-ниями и методами теоретич. М. Т. о., М. является одной из науч. основ
мн. областей совр. техники.



Основные понятия и методы механики.
Осн.
кинематич. мерами движения в М. являются: для точки-её скорость
и
ускорение,
а для твёрдого тела - скорость и ускорение постулат, движения и угловая
скорость и угловое ускорение вращат. движения тела. Кинематич.
состояние деформируемого твёрдого тела характеризуется относит, удлинениями
и сдвигами его частиц; совокупность этих величин определяет т. н. тензор
деформаций. Для жидкостей и газов кинематич. состояние характеризуется
тензором скоростей деформаций; кроме того, при изучении поля скоростей
движущейся жидкости пользуются понятием о вихре, характеризующем вращение
частицы.

Осн. мерой механич. взаимодействия материальных
тел в М. является сила. Одновременно в М. широко пользуются понятием
момента
силы относительно точки и относительно оси.В М. сплошной среды силы
задаются их поверхностным или объёмным распределением, т. е. отношением
величины силы к площади поверхности (для поверхностных сил) или к объёму
(для массовых сил), на к-рые соответствующая сила действует. Возникающие
в сплошной среде внутр. напряжения характеризуются в каждой точке среды
касательными и нормальными напряжениями, совокупность к-рых представляет
собой величину, называемую тензором напряжений. Среднее арифметическое
трёх нормальных напряжений, взятое с обратным знаком, определяет величину,
называемую давлением в данной точке среды.

Помимо действующих сил, движение тела зависит
от степени его инертности, т. е. от того, насколько быстро оно изменяет
своё движение под действием приложенных сил. Для материальной точки мерой
инертности является величина, называемая массой точки. Инертность
материального тела зависит не только от его общей массы, но и от распределения
масс в теле, к-рое характеризуется положением центра масс и величинами,
называемыми осевыми и центробежными моментами инерции; совокупность
этих величин определяет т. н. тензор инерций. Инертность жидкости или газа
характеризуется их плотностью.

В основе М. лежат законы Ньютона. Первые
два справедливы по отношению к т. н. инерциалъной системе отсчёта. Второй
закон даёт осн. ур-ния для решения задач динамики точки, а вместе с третьим
- для решения задач динамики системы материальных точек. В М. сплошной
среды, кроме законов Ньютона, используются ещё законы, отражающие свойства
данной среды и устанавливающие для неё связь между тензором напряжений
и тензорами деформаций или скоростей деформаций. Таков Гука закон для
линейно-упругого тела и закон Ньютона для вязкой жидкости (см. Вязкость).
О
законах, к-рым подчиняются др. среды, см. Пластичности теория
и
Реология.

Важное значение для решения задач М. имеют
понятия о динамич. мерах движения, к-рыми являются количество движения,
момент количества движения (или кинетич. момент) и кинетическая
энергия, и о мерах действия силы, каковыми служат импульс силы и
работа.
Соотношение
между мерами движения и мерами действия силы дают теоремы об изменении
количества движения, момента количества движения и кинетич. энергии, называемые
общими теоремами динамики. Эти теоремы и вытекающие из них законы сохранения
количества движения, момента количества движения и механич. энергии выражают
свойства движения любой системы материальных точек и сплошной среды.

Эффективные методы изучения равновесия
и движения несвободной системы материальных точек, т. е. системы, на движение
к-рой налагаются заданные наперёд ограничения, называемые связями механическими,
дают
вариационные
принципы механики, в частности возможных перемещений принцип, наименьшего
действия принцип и др., а также Д'Аламбера принцип. При решении
задач М. широко используются вытекающие из её законов или принципов дифференц.
ур-ния движения материальной точки, твёрдого тела и системы материальных
точек, в частности ур-ния Лагранжа, канонич. ур-ния, ур-ние Гамильтона-Якоби
и др., а в М. сплошной среды - соответствующие ур-ния равновесия или движения
этой среды, ур-ние неразрывности (сплошности) среды и ур-ние энергии.



Исторический очерк. М. - одна из
древнейших наук. Её возникновение и развитие неразрывно связаны с развитием
производит, сил общества, нуждами практики. Раньше др. разделов М. под
влиянием запросов гл. обр. строит, техники начинает развиваться статика.
Можно полагать, что элементарные сведения о статике (свойства простейших
машин) были известны за неск. тысяч лет до н. э., о чём косвенно свидетельствуют
остатки древних вавилонских и егип. построек; но прямых доказательств этого
не сохранилось. К первым дошедшим до нас трактатам по М., появившимся в
Древней Греции, относятся натурфилос. сочинения Аристотеля (4 в.
до н. э.), к-рый ввёл в науку сам термин М.к Из этих соч. следует, что
в то время были известны законы сложения и уравновешивания сил, приложенных
в одной, точке и действующих вдоль одной и той же прямой, свойства простейших
машин и закон равновесия рычага. Науч. основы статики разработал Архимед
(3
в. до н.э.).

Его труды содержат строгую теорию рычага,
понятие о статич. моменте, правило сложения параллельных сил, учение о
равновесии подвешенных тел и о центре тяжести, начала гидростатики. Дальнейший
существенный вклад в исследования по статике, приведший к установлению
правила параллелограмма сил и развитию понятия о моменте силы, сделали
И. Неморарий (ок. 13 в.), Леонардо да Винчи (15 в.), голл. учёный
Стевин (16 в.) и особенно - франц. учёный П. Ва-риньон (17 в.), завершивший
эти исследования построением статики на основе правил сложения и разложения
сил и доказанной им теоремы о моменте равнодействующей. Последним этапом
в развитии геометрич. статики явилась разработка франц. учёным Л. Пуансо
теории пар сил и построение статики на её основе (1804). Др. направление
в статике, основывавшееся на принципе возможных перемещений, развивалось
в тесной связи с учением о движении.

Проблема изучения движения также возникла
в глубокой древности. Решения простейших кинематич. задач о сложении движений
содержатся уже в соч. Аристотеля и в астрономич. теориях древних греков,
особенно в теории эпициклов, завершённой Птолемеем (2 в. н. э.).
Однако динамич. учение Аристотеля, господствовавшее почти до 17 в., исходило
из ошибочных представлений о том, что движущееся тело всегда находится
под действием нек-рой силы (для брошенного тела, напр., это подталкивающая
сила воздуха, стремящегося занять место, освобождаемое телом; возможность
существования вакуума при этом отрицалась), что скорость падающего тела
пропорциональна его весу, и т. п.

Периодом создания науч. основ динамики,
а с ней и всей М. явился 17 век. Уже в 15-16 вв. в странах Зап. и Центр.
Европы начинают развиваться бурж. отношения, что привело к значит, развитию
ремёсел, торг, мореплавания и воен. дела (совершенствование огнестрельного
оружия). Это поставило перед наукой ряд важных проблем: исследование полёта
снарядов, удара тел, прочности больших кораблей, колебаний маятника (в
связи с созданием часов) и др. Но найти их решение, требовавшее развития
динамики, можно было только разрушив ошибочные положения продолжавшего
господствовать учения Аристотеля. Первый важный шаг в этом направлении
сделал Н. Коперник (16 в.), учение к-рого оказало огромное влияние
на развитие всего естествознания и дало М. понятия об относительности движения
и о необходимости при его изучении выбора системы отсчёта. Следующим шагом
было открытие И. Кеплером опытным путём кинематич. законов движения
планет (нач. 17 в.). Окончательно ошибочные положения ари-стотелевой динамики
опроверг Г. Галилей, заложивший науч. основы совр. М. Он дал первое
верное решение задачи о движении тела под действием силы, найдя экспериментально
закон равноускоренного падения тел в вакууме. Галилей установил два осн.
положения М.-принцип относительности классич. М. и закон инерции, к-рый
он, правда, высказал лишь для случая движения вдоль горизонтальной плоскости,
но применял в своих исследованиях в полной общности. Он первый нашёл, что
в вакууме траекторией тела, брошенного под углом к горизонту, является
парабола, применив при этом идею сложения движений: горизонтального (по
инерции) и вертикального (ускоренного). Открыв изохронность малых колебаний
маятника, он положил начало теории колебаний. Исследуя условия равновесия
простых машин И решая нек-рые задачи гидростатики, Галилей использует сформулированное
им в общем виде т. н. золотое правило статики - начальную форму принципа
возможных перемещений. Он же первый исследовал прочность балок, чем положил
начало науке о сопротивлении материалов. Важная заслуга Галилея - планомерное
введение в М. науч. эксперимента.

Современник Галилея Р. Декарт в
основу своих исследований по М. положил сформулированный в общем виде закон
инерции и высказанный им (но не в векторной форме) закон сохранения количества
движения; он же ввёл понятие импульса силы. Дальнейший крупный шаг в развитии
М. был сделан голл. учёным X. Гюйгенсом. Ему принадлежит решение ряда важнейших
для того времени задач динамики - исследование движения точки по окружности,
колебаний фи-зич. маятника, законов упругого удара тел. При этом он впервые
ввёл понятия центростремительной и центробежкой силы и понятие о моменте
инерции (сам термин принадлежит Л. Эйлеру), а также применил принцип, по
существу эквивалентный закону сохранения механич. энергии, общее математич.
выражение к-рого дал впоследствии Г. Гелъмгольц.

Заслуга окончат, формулировки осн. законов
М. принадлежит И. Ньютону (1687). Завершив исследования своих предшественников,
Ньютон обобщил понятие силы и ввёл в М. понятие о массе. Сформулированный
им основной (второй) закон М. позволил Ньютону успешно разрешить большое
число задач, относящихся гл. обр. к небесной М., в основу к-рой был положен
открытый им же закон всемирного тяготения. Он формулирует и 3-й из осн.
законов М.- закон равенства действия и противодействия, лежащий в основе
М. системы материальных точек. Исследованиями Ньютона завершается создание
основ классич. М. К тому же периоду относится установление двух исходных
положений М. сплошной среды. Ньютон, исследовавший сопротивление жидкости
движущимися в ней телами, открыл осн. закон внутр. трения в жидкостях и
газах, а англ, учёный Р. Гук экспериментально установил закон, выражающий
зависимость между напряжениями и деформациями в упругом теле.

В 18 в. интенсивно развивались общие аналитич.
методы решения задач М. материальной точки, системы точек и твёрдого тела,
а также небесной М., основывавшиеся на использовании открытого Ньютоном
и Г. В. Лейбницем исчисления бесконечно малых. Гл. заслуга в применении
этого исчисления для решения задач М. принадлежит Л. Эйлеру. Он
разработал аналитич. методы решения задач динамики материальной точки,
развил теорию моментов инерции и заложил основы М. твёрдого тела. Ему принадлежат
также первые исследования по теории корабля, теории устойчивости упругих
стержней, теории турбин и решение ряда прикладных задач кинематики. Вкладом
в развитие прикладной М. явилось установление франц. учёными Г. Амонтоном
и Ш. Кулоном экспериментальных законов трения.

Важным этапом развития М. было создание
динамики несвободных меха-нич. систем. Исходными для решения этой проблемы
явились принцип возможных перемещений, выражающий общее условие равновесия
механич. системы, развитию и обобщению к-рого в 18 в. были посвящены исследования
И. Бернулли, Л. Карно, Ж. Фурье, Ж. Л. Лагранжа
и
др., и принцип, высказанный в наиболее общей форме Ж. Д'Аламбером
и
носящий его имя. Используя эти два принципа, Лагранж завершил разработку
аналитич. методов решения задач динамики свободной и несвободной механич.
системы и получил ур-ния движения системы в обобщённых координатах, названные
его именем. Им же были разработаны основы совр. теории колебаний. Др. направление
в
решении
задач М. исходило из принципа наименьшего действия в том его виде, к-рый
для одной точки высказал П. Мопертюи и развил Эйлер, а на случай
механич. системы обобщил Лагранж. Небесная М. получила значит, развитие
благодаря трудам Эйлера, Д' Аламбера, Лагранжа и особенно П. Лапласа.

Приложение аналитич. методов к М. сплошной
среды привело к разработке теоретич. основ гидродинамики идеальной жидкости.
Основополагающими здесь явились труды Эйлера, а также Д. Бернулли, Лагранжа,
Д' Аламбера. Важное значение для М. сплошной среды имел открытый М. В.
Ломоносовым закон сохранения вещества.

В 19 в. продолжалось интенсивное развитие
всех разделов М. В динамике твёрдого тела классич. результаты Эйлера и
Лагранжа, а затем С. В. Ковалевской, продолженные др. исследователями,
послужили основой для теории гироскопа, к-рая приобрела особенно большое
практич. значение в 20 в. Дальнейшему развитию принципов М. были посвящены
основополагающие труды М. В. Остроградского, У. Гамильтона, К.
Якоби,
Г.
Герца и др.

В решении фундаментальной проблемы М. и
всего естествознания - об устойчивости равновесия и движения, ряд важных
результатов получили Лагранж, англ, учёный Э. Раус и Н. Е. Жуковский.
Строгая
постановка задачи об устойчивости движения и разработка наиболее общих
методов её решения принадлежат А. М. Ляпунову. В связи с запросами
машинной техники продолжались исследования по теории колебаний и проблеме
регулирования хода машин. Основы совр. теории автоматич. регулирования
были разработаны И. А. Выгипе-градским.

Параллельно с динамикой в 19 в. развивалась
и кинематика, приобретавшая всё большее самостоят, значение. Франц. ученый
Г. Кориолис доказал теорему о составляющих ускорения, явившуюся основой
М. относит, движения. Вместо терминов -"ускоряющие силы" и т. п. появился
чисто кинематич. термин "ускорение" (Ж. Понселе, А. Резаль). Пуансо
дал ряд наглядных геометрич. интерпретаций движения твёрдого тела. Возросло
значение прикладных исследований по кинематике механизмов, важный вклад
в к-рые сделал П. Л. Чебышев. Во 2-й пол. 19 в. кинематика выделилась
в самостоят, раздел М.

Значит, развитие в 19 в. получила и М.
сплошной среды. Трудами Л. Навъе и О. Каши были установлены
общие ур-ния теории упругости. Дальнейшие фундаментальные результаты в
этой области получили Дж. Грин, С. Пуассон, А. Сен-Венан,
М.
В. Остроградский, Г. Ламе, У. Томсон, Г. Кирхгоф
и
др. Исследования Навье и Дж. Стокса привели к установлению дифференциальных
ур-ний движения вязкой жидкости. Существенный вклад в дальнейшее развитие
динамики идеальной и вязкой жидкости внесли Гельмгольц (учение о вихрях),
Кирхгоф и Жуковский (отрывное обтекание тел), О. Рейнольде
(начало
изучения турбулентных течений), Л. Прандтль (теория пограничного
слоя) и др. Н. П. Петров создал гидродинамич. теорию трения при
смазке, развитую далее Рейнольдсом, Жуковским совместно с С. А. Чаплыгиным
и
др. Сен-Венан предложил первую математич. теорию пластич. течения металла.

В 20 в. начинается развитие ряда новых
разделов М. Задачи, выдвинутые электро- и радиотехникой, проблемами автоматич.
регулирования и др., вызвали появление новой области науки - теории нелинейных
колебаний, основы к-рой были заложены трудами Ляпунова и А. Пуанкаре.
Другим
разделом М., на котором базируется теория реактивного движения, явилась
динамика тел переменной массы; её основы были созданы ещё в кон. 19 в.
трудами И. В. Мещерского. Исходные исследования по теории движения
ракет принадлежат К. Э. Циолковскому.

В М. сплошной среды появляются два важных
новых раздела: аэродинамика, основы к-рой, как и всей авиац. науки, были
созданы Жуковским, и газовая динамика, основы которой были заложены Чаплыгиным.
Труды Жуковского и Чаплыгина имели огромное значение для развития всей
совр. гидроаэродинамики.

Современные проблемы механики. К числу
важных проблем совр. М. относятся уже отмечавшиеся задачи теории колебаний
(особенно нелинейных), динамики твёрдого тела, теории устойчивости движения,
а также М. тел переменной массы и динамики космич. полётов. Во всех областях
М. всё большее значение приобретают задачи, в к-рых вместо "детерминированных",
т. е. заранее известных, величин (напр., действующих сил или законов движения
отд. объектов) приходится рассматривать "вероятностные" величины, т. е.
величины, для к-рых известна лишь вероятность того, что они могут иметь
те или иные значения. В М. непрерывной среды весьма актуальна проблема
изучения поведения макрочастиц при изменении их формы, что связано с разработкой
более строгой теории турбулентных течений жидкостей, решением проблем пластичности
и ползучести и созданием обоснованной теории прочности и разрушения твёрдых
тел.

Большой круг вопросов М. связан также с
изучением движения плазмы в магнитном поле (магнитная гидродинамика), т.
е. с решением одной из самых актуальных проблем совр. физики - осуществление
управляемой термоядерной реакции. В гидродинамике ряд важнейших задач связан
с проблемами больших скоростей в авиации, баллистике, турбостроении и двигателестроении.
Много новых задач возникает на стыке М. с др. областями наук. К ним относятся
проблемы гидротермохимии (т. е. исследования механич. процессов в жидкостях
и газах, вступающих в химич. реакции), изучение сил, вызывающих деление
клеток, механизма образования мускульной силы и др.

При решении мн. задач М. широко используются
электронно-вычислительные и аналоговые машины. В то же время разработка
методов решения новых задач М. (особенно М. сплошной среды) с помощью этих
машин - также весьма актуальная проблема.

Исследования в разных областях М. ведутся
в ун-тах и в высших технич. уч. заведениях страны, в Ин-те проблем механики
АН СССР, а также во многих других н.-и. ин-тах как в СССР, так и за рубежом.

Результаты исследований, относящихся к
различным областям М., публикуются в многочисленных периодич. изданиях:
"Доклады АН СССР" (серия Математика. Физика, с 1965), "Известия АН СССР"
(серии Механика твёрдого тела и Механика жидкости и газа, с 1966), "Прикладная
математика и механика" (с 1933), "Журнал прикладной механики и технической
физики" (изд. Сибирского отд. АН СССР, с 1960), "Прикладная механика" (изд.
АН УССР, с 1955), "Механика полимеров" (изд. АН Латв. ССР, с 1965), "Вестники"
и "Труды" ряда высших уч. заведений и др. (см. также Гидроазромеханика).

Для координации науч. исследований по М.
периодически проводятся между-нар. конгрессы по теоретич. и прикладной
М. и конференции, посвящённые отд. областям М., организуемые Междунар.
союзом по теоретич. и прикладной М. (ШТАМ), где СССР представлен Национальным
к-том СССР по теоретич. и прикладной М. Этот же к-т совместно с др. науч.
учреждениями периодически организует всесоюзные съезды и конференции, посвящённые
исследованиям в различных областях М.

Лит.: Галилей Г., Соч., т. 1, М.-
Л., 1934; Ньютон И., Математические начала натуральной философии, в кн.:
К р ы-л о в А. Н., Собр. трудов, т. 7, М. -Л., 1936; Эйлер Л., Основы динамики
точки, М.- Л., 1938; Даламбер Ж., Динамика, пер. с франц., М.- Л., 1950;
Лагранж Ж., Аналитическая механика, пер. с франц., т. 1-2, М.- Л., 1950;
Жуковский Н. Е., Теоретическая механика, М.- Л., 1950; Суслов Г. К., Теоретическая
механика, 3 изд., М.- Л., 1946; Б у х-гольц Н. Н., Основной курс теоретической
механики, ч. 1 (9 изд.), ч. 2 (6 изд.), М., 1972; см. также лит. при ст.
Гидроаэромеханика,
Упругости теория и Пластичности теория. По истории механики:
Моисеев Н. Д., Очерки развития механики, [М.], 1961; Космодемьянский А.А.,
Очерки по истории механики, 2 изд., М., 1964; История механики с древнейших
времен до конца XVIII в., под общ. ред. А. Т. Гри-горьяна и И. Б. Погребысского,
М., 1971; Механика в СССР за 50 лет, т. 1 - 4, М., 1968 - 1973; Л ь о ц
ц и М., История физики, пер. с итал., М., 1970.

С. М. Торг.

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я