НЕЙТРОННАЯ ОПТИКА

НЕЙТРОННАЯ ОПТИКА раздел нейтронной
физики, изучающий ряд явлений, имеющих оптич. аналогии и возникающих при
взаимодействии нейтронных пучков с веществом или полями (магнитным, гравитационными).
Эти явления характерны для медленных нейтронов. К ним следует отнести:
преломление и отражение нейтронных пучков на границе двух сред, полное
отражение нейтронного пучка от границы раздела (наблюдаемое при определённых
условиях), дифракцию нейтронов на отд. неоднородностях среды (рассеяние
нейтронов на малые углы) и на периодич. структурах (см. Дифракция частиц).
Для
нек-рых веществ при отражении и преломлении возникает поляризация нейтронов,
с к-рой (в первом приближении) можно сопоставить круговую поляризацию
света. Неупругое рассеяние нейтронов в газах, жидкостях и твёрдых телах
имеет аналогию с комбинационным рассеянием света.

В ряде явлений H. о. преобладающее
значение имеют волновые свойства нейтронов. Длина волны
нейтронов определяется массой нейтронов m = 1,67 10^-24 г и их
скоростью v: = h/mv, (1) где
h
- Планка постоянная (см. Волны де Бройля). Средняя скорость
тепловых нейтронов v = 2,2·10⁵см/сек, для них - длина
волны= 1,8·10^-8 см,
т.
е. того же порядка, что и для рентгеновских лучей. Длины волн самых
медленных нейтронов (ультрахолодных, см. ниже) такие же, как у ультрафиолетового
и видимого света. Аналогию между пучками нейтронов и электромагнитными
волнами подчёркивает и тот факт, что нейтроны так же, как и фотоны, не
имеют электрич. заряда. Вместе с тем природа нейтронных и электромагнитных
волн различна. Фотоны взаимодействуют с электронной оболочкой атома, тогда
как нейтроны - в основном с атомными ядрами. Нейтрон обладает массой покоя,
что позволяет применять для нейтронных исследований методы, не свойственные
оптике. Наличие у нейтрона магнитного момента обусловливает магнитное взаимодействие
нейтронов с магнитными материалами и магнитными полями, отсутствующее для
фотонов.

Развитие H. о. началось в 40-х гг.
(после появления ядерных реакторов). Э. Ферми ввёл для описания
взаимодействия нейтронов с конденсированными средами понятие показателя
преломления п. При прохождении нейтронов через среду происходит
их рассеяние атомными ядрами. На языке волн это означает, что падающая
нейтронная волна порождает вторичные волны, когерентное сложение которых
определяет преломлённые и отражённые волны. В результате взаимодействия
нейтронов с ядрами изменяется скорость, а следовательно длина волнынейтронов в среде по сравнению с длиной волны
в вакууме. В обычных условиях, когда поглощением нейтронов на пути порядкаможно пренебречь (так же как в оптике): n =/Из соотношения де Бройля следует, что n =/= v

Если U-средний по объёму среды
потенциал взаимодействия нейтронов с ядрами, то при попадании в среду нейтрон
должен совершить работу. Его начальная кинетич. энергия E= mv²/2
в среде уменьшается: E1 =E-U. При U>0 скорость нейтронов
в среде уменьшается v1 < v>
и n<1. При U<0 скорость возрастает и п>1. Если
ввести для нейтронных волн величину, аналогичную диэлектрической проницаемости:
= n², то:

=²/²
=²²=
E.
Потенциал U = h²Nb/2m,

откуда: e = n² = 1-h²Nb/m²v².
(2)
Здесь b - когерентная длина рассеяния нейтронов ядрами, a N -
число
ядер в единице объёма среды. Для большинства веществ
0,
и формуле
(2) можно придать вид:

Нейтроны со скоростью v<vимеют
энергию E < U, для них n² < О, т.е. показатель
преломления мнимый. Такие нейт-троны не могут преодолеть силы отталкивания
среды и полностью отражаются от её поверхности. Они получили назв. ультрахолодных
нейтронов. Для металлов v(напр., для Cu vм/сек).

Скорость тепловых нейтронов в неск.
сот раз больше, чем ультрахолодных, и п близко к 1 (1-n=10-⁵).
При скользящем падении на поверхность плотного вещества пучок тепловых
нейтронов также испытывает полное отражение, аналогичное полному внутреннему
отражению света. Это имеет место при углах скольжения<=т. е. при углах падения

>== (/2)-Критич. угол определяется из условия:

Напр., для меди= 9,5'. Можно показать, что условие полного отражения (4) эквивалентно
требованию: vz<=vгде vкомпонента
скорости нейтрона, нормальная к отражающей поверхности. Скорость холодных
нейтронов в неск. раз меньше, чем тепловых, а уголбольше.

Полное отражение используется для транспортировки
тепловых и холодных нейтронов с миним. потерями от ядерного реактора
к
экспериментальным установкам (расстояния 100 м). Это осуществляется
с помощью зеркальных неитроноводов - вакуумированных труб, внутр. поверхность
к-рых отражает нейтроны. Зеркальные нейтроноводы делают из меди или стекла
(с напыленным металлом или без него).

В действительности коэфф. отражения
нейтронов всегда немного меньше единицы. Это связано с тем, что ядра не
только рассеивают нейтроны, но и поглощают их. Учёт поглощения приводит
к уточнению формулы (3):

Здесь
- эффективное поперечное сечение всех процессов, приводящих к ослаблению
нейтронного пучка. Для холодных и ультрахолодных нейтронов существенна
сумма сечений захвата и неупругого рассеяния, величина к-рых обратно пропорциональна
скорости v. Поэтому произведениене
зависит от.
Это означает,
что и n для нейтронов,
как и в оптике, комплексные величины:
=' +iе";
п = п' +
in". Для ультрахолодных нейтронов действительная часть,
т. е.' < 0 и п" > п'.
В
случае света это характерно для металлов, и отражение ультрахолодных нейтронов
от многих веществ аналогично отражению света от металлов с чрезвычайно
высокой отражательной способностью (см.
Металлооптика). Если b
< 0, то в формуле (5) перед членом
v²/²стоит знак + и
> 1 (возрастает с уменьшением).
Такие
вещества отражают и преломляют очень медленные нейтроны, как
диэлектрики
свет.

Формулу (2) легко обобщить на случай
присутствия в среде магнитного поля, добавив к энергии U взаимодействия
нейтронов со средой энергию магнитного взаимодействия ±В,
где- магнитный момент нейтрона, В
- магнитная индукция (знаки ± относятся к двум возможным ориентациям
магнитного момента нейтрона относительно вектора В, т. е. к двум
поляризациям нейтронного пучка): n² = 1-h²Nb/m²v²±2B/mv².
(6)

Выбором материала для отражающего зеркала,
магнитного поля и угла скольжения можно добиться того, чтобы нейтроны одной
из двух поляризаций испытывали полное отражение, а другой - нет. Подобное
устройство используется для получения пучков поляризованных нейтронов
и
для определения степени их поляризации.

На принципах H. о. основан ряд устройств,
используемых как в экспериментальной технике, так и для решения практич.
задач: нейтронные зеркала, прямые и изогнутые нейтроноводы полного внутр.
отражения, нейтронные кристаллич. монохроматоры, зеркальные и кристаллич.
поляризаторы и анализаторы нейтронов, устройства, позволяющие фокусировать
нейтронные пучки, преломляющие призмы, нейтронный интерферометр и т. д.
Дифракция нейтронов широко применяется для исследования субмикроскопич.
свойств вещества: атомно-кристаллич. структуры, колебаний кристаллической
решётки, магнитной структуры и её динамики (см. Нейтронография).

Лит.: Ферми Э., Лекции по атомной
физике, пер. с англ., M., 1952; Ю з Д., Нейтронная оптика, пер. с англ.,
M., 1955; Г у р е в и ч И. И., Тарасов Л. В., Физика нейтронов низких энергий,
M., 1965; Франк И. M., Некоторые новые аспекты нейтронной оптики, "Природа",
1972, № 9. См. также лит. при ст. Нейтронография. Ю. M. Останевич, И.
M. Франк.