НЕОБРАТИМЫЕ ПРОЦЕССЫ
физич.
процессы, к-рые могут самопроизвольно протекать только в одном определённом
направлении. К ним относятся: процессы диффузии, теплопроводности, термодиффузии,
вязкого
течения, расширения газа в пустоту и т. п. Все H. п. являются
неравновесными
процессами. В замкнутых системах H. п. сопровождаются возрастанием
энтропии.
В
открытых
системах
(к-рые могут обмениваться энергией или веществом с окружающей
средой) при H. п. энтропия может оставаться постоянной или даже убывать
за счёт обмена энтропией с внешней средой. Однако во всех случаях остаётся
положительным производство энтропии, т. е. её возрастание в системе за
единицу времени из-за наличия H. п.
Классич. термодинамика, изучающая
равновесные, обратимые процессы, для H. п. устанавливает неравенства, к-рые
указывают возможное направление H. п. (см. Второе начало термодинамики).
H. п. изучаются термодинамикой неравновесных
процессов и статистической теорией нераьновесных процессов. Термодинамика
H. п. даёт возможность находить для различных H. п. производство энтропии
в системе в зависимости от параметров неравновесного состояния, а также
получать уравнения, описывающие изменения во времени этих параметров (напр.,
уравнения диффузии, теплопроводности, Навъе - Стокса уравнение гидродинамики
вязкой жидкости). Коэффициенты в этих уравнениях (кинетические коэфф.,
см. Кинетика физическая) рассматриваются как феноменологические
постоянные, определяемые из опыта. Статистич. теория H. п. даёт возможность
получить выражения для кинетич. коэфф. через молекулярные постоянные. Наиболее
полно изучены H. п. в газах при помощи кинетического уравнения Больцмана.
Лит. см. при статьях Кинетика
физическая и Термодинамика неравновесных процессов. Д. H. Зубарев.
А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я