РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ

РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВАНИЯ установленная
Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (ила магнитной
индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля Н в
слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много
меньше коэрцитивной силы, НР. з. н. может быть выражен
следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J = нН±RH²(см.
Намагничивания
кривые), где имагнитная восприимчивость,
к-рая
характеризует обратимую линейную часть процесса,
R - постоянная
Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания;
б) для восходящих и нисходящих петель
гистерезиса |дельта J| = н|дельта Н| + R
|дельтаН|²/2„ где |дельта
J| и |дельта
Н| - абс. величины приращений J и Н. Р.
з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = О, Н
= 0), но и при др. исходных значениях J или В,
лишь бы
значение Н и его изменение дельта Н были бы малыми по сравнению
с НН " НПри этом параметры
нR, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния
Иобр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью ни обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание).
При
исходных J не равно 0 и Н не равно 0 значение нне равно нобратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует
необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для
различных ферромагнетиков может составлять от неск. мэ (ферриты) до
неск. э (перминвары).

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм.
М., 1971. О. В. Росницкий.