ФЕРРИМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС

ФЕРРИМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС одна
из разновидностей электронного магнитного резонанса. Ф. р. проявляется
как резкое возрастание поглощения
фер-римагнетиком энергии электромагнитного
излучения при определённых (резонансных) значениях частоты v и определённой
напряжённости приложенного (внешнего) магнитного поля Но. Наличие в ферримагнетиках
неск. магнитных подрешёток (см. Ферримагнетизм) приводит к существованию
неск. ветвей Ф. р. Ветви Ф. р. соответствуют возбуждению резонансных колебаний
векторов намагниченности подрешёток как относительно друг друга, так и
относительно вектора Но. Низкочастотная ветвь Ф. р. соответствует возбуждению
прецессии вектора результирующей намагниченности образца J в эффективном
поле Ни размагничивающими полями. Прецессия происходит таким образом, что не
нарушается антипараллельность подрешёток; тогда v = уЭтот вид Ф. р. ничем не отличается от ферромагнитного резонанса и
поэтому в науч. лит-ре часто пользуются только этим термином для описания
как ферро-, гак и ферримагнитного резонанса. Специфика Ф. р. проявляется
здесь лишь в изменении значения
магнитомеханического отношения -уВ простейшем случае ферримагнетика с двумя подре-шётками, имеющими намагниченности
Mи М = (М- МM(здесь уподрешёток).

Высокочастотные ветви Ф.
р. соответствуют таким видам прецессии векторов намагниченности подрешёток,
при к-рых нарушается их антипараллельность. Эти ветви Ф. р. иногда называют
обменными ре-зонансами. Их частоты пропорциональны обменным полям, действующим
между подрешётками: v = yаJ, где а - константа обменного взаимодействия.
Эти
частоты расположены в инфракрасном диапазоне электромагнитного спектра.
Более сложным и менее изученным является вопрос о Ф. р. в ферримагнетиках
с неколлинеарным расположением векторов намагниченности подрешёток, а также
вопрос о Ф. р. вблизи точки компенсации (т. е. вблизи темп-ры, при к-рой
суммарная намагниченность образца равна нулю).

Лит. см. при ст. Ферримагнетизм.

А. С. Боровик-Романов.