ЭЛЕКТРОННЫЕ ПРИЗМЫ

ЭЛЕКТРОННЫЕ ПРИЗМЫ электроннооптические
(соответственно ионные призмы - ионнооптические) системы, предназначенные
для отклонения пучков заряженных частиц или для разделения таких частиц
по энергии и массе. Э. п. получили своё назв. в рамках общей аналогии между
электронной
и ионной оптикой и оптикой световых лучей. Среди многочисл. типов Э.
п. наиболее близкими аналогами светооптич. призм являются те Э. п., к-рые
оставляют падающий на них параллельный пучок заряженных частиц параллельным
и после отклонения. Простейшей электростатич. Э. п. такого типа служит
телескопическая система, составленная из двух цилиндрических иммерсионных
электронных
линз (рис. 1). Задний линейный фокус АВ первой линзы совпадает
с передним линейным фокусом второй. Электростатич. поле телескопич. системы
"двухмерно" (оно не изменяется в направлении, параллельном оси х) и
симметрично относительно средней плоскости ху, вблизи к-рой движутся
частицы. Параллельный пучок падает на телескопич. систему под большим углом
6i к оси у и выходит под углом fh, сохраняя свою параллельность.
При этом выполняется равенство

V-
потенциал первого участка Э. п. и пространства перед ним, V- потенциал последнего участка призмы и пространства за ним. Как известно,
потенциал
электростатический можно определять с точностью до произвольной постоянной,
принимая его равным нулю там, где это диктуется соображениями удобства.
В данном случае, как и в большинстве задач электронной и ионной оптики,
потенциал принимают равным нулю там, где равна нулю скорость частиц. При
этом условии электроннооптич. преломления показатель

о., отклонение пучка заряж. частиц в телескопич.
системе подчиняется закону, совершенно аналогичному
Снелля закону преломления
в
световой оптике. Для увеличения дисперсии применяют сложную Э. п., состоящую
из двух телескопич. систем, расположенных под углом друг к другу. Такие
Э. п. служат диспергирующими элементами в электронных спектрометрах. В
магнитной Э. п. с -"двухмерным" полем роль цилиндрич. линз играют поля
рассеяния на краях магнитных полюсов. При определённом угле падения пучка
на призму эти поля образуют телескопич. систему (рис. 2).

Лит.: Арцимович Л. А., Лукьянов
С. Ю., Движение заряженных частиц в электрических и магнитных полях, М.,
1972; Кельман В. М., Я в о р С. Я., Электронная оптика, 3
изд.,
Л., 1968; Призменные бета-спектрометры и их применение, Вильнюс, 1971;
Применение призменных бета-спектрометров, Вильнюс, 1974.

В. М. Кельман, И. В. Родникова.