Я. р. под действием нейтронов

Я. р. под действием нейтронов в
большинстве случаев протекают с поглощением энергии Q. При Я. р.
(п, р) для большинства ядер О невелико (исключение составляют ³Н
и ¹⁴N). Для Я. р. (п, а) в случае лёгких ядер поглощаемая энергия
Q
также
невелика (исключение составляют ⁶ Li и ¹⁰В), для
средних и тяжёлых ядер выделяется небольшое количество энергии. Я. р.,
в к-рых образуется больше 2 частиц, протекают с поглощением энергии, равной
энергии, необходимой для отделения нейтрона от ядра, напр, для Я. р. (п,
2п) она10 Мэв. Особое место в этом смысле занимает реакция деления
тяжёлых ядер, к-рая сопровождается выделением большого количества энергии.
Реакция деления для нек-рых ядер (напр., ²³⁸U) имеет энергетич.
порог (нейтроны должны иметь достаточно большую энергию), связанный с необходимостью
преодоления потенциального барьера деления. Деление под действием медленных
нейтронов испытывают ядра ²³⁵U, ²⁴²Ащ,
²⁴³Cm,
²⁴⁹Cf
(см.
Ядра атомного деления).

Для медленных нейтронов осн. процесс
- радиац. захват нейтрона - Я. р. (п, -у)' Исключение составляют
³Не
и ¹⁴N, для к-рых осн. процесс - Я. р. (п, р), а также ⁶Li
и ¹⁰В, для к-рых преобладает Я. р. (п, а). У средних и тяжёлых
ядер потенциальный барьер препятствует вылету протонов и а-частиц. Область
энергий вмедленных нейтронов является резонансной.
Большинство ядер обнаруживает резонансный захват при Eнеск.
эв.
При
Eдля большинства ядер эффективное сечение захвата
обратно пропорционально скорости нейтронов (закон 1/v).

С увеличением энергии нейтронов Eвероятность резонансного захвата и увеличивается вероятность их упругого
рассеяния ядрами (п,п')-Когда Eвозбуждённого состояния ядра-мишени (десятки и сотни
кэв),
возможно
неупругое рассеяние нейтронов (п,п')-При.Eпорядка неск.
Мэв
гл. роль играют упругое и неупругое рассеяния нейтронов; становятся
заметными Я. р. (п, р) и (п, а), однако их сечения меньше сечения (п, п').
Когда Eдостигает 5-10 Мэв,
преобладающую роль
играют Я. р. (п, 2п).