Я. р. под действием частиц высоких энергий

Я. р. под действием частиц высоких энергий (значительно больших, чем энергия связи нуклонов в ядре). Частицам
с энергией 100 Мэв соответствует X = = 0,43 ф,
малая по
сравнению со средним межнуклонным расстоянием в ядре (1,9
ф). Это
позволяет "зондировать" ядро: в первом приближении можно счи" тать, что
влетающий в ядро нуклон взаимодействует в каждый момент времени только
с одним нуклоном и при этом так, как будто он свободен. Важная особенность
Я. р. под действием частиц высоких энергий - возможность передать даже
лёгкому ядру возбуждение 100 Мэв.

При взаимодействии быстрого нуклона
с ядром он может испытывать упругое рассеяние и вызывать Я. р. Сечение
упругого рассеяния оу плавно зависит от энергии налетающих частиц. Полное
сечение взаимодействия быстрых нуклонов оот 2лR² до лR². При энергии нуклона > 150 Мэв
о2/Стполн. Т. о., ядро ведёт себя не как абсолютно поглощающая среда (в этом
случае очастиц сходны с дифракционной картиной, имеется ярко выраженная направленность
вперёд.

Большая энергия налетающей частицы
может распределиться между многими нуклонами ядра. При этом часть из них
приобретает энергию, достаточную, чтобы покинуть ядро. При взаимодействии
частицы высокой энергии с ядром может развиться внутриядерный каскад, в
результате к-рого испускается неск. энергичных частиц, а оставшаяся часть
оказывается сильно возбуждённым составным ядром, к-рое, распадаясь, испускает
частицы малых энергий. Среднее число испускаемых частиц растёт с увеличением
энергии первичной частицы. В ходе Я. р., кроме нуклонов, могут (с меньшей
вероятностью) испускаться более тяжёлые ядерные осколки (дейтроны, тритоны,
а-частицы). Я. р., в к-рой испускается множество заряженных частиц, образует
в ядерной фотографич. эмульсии многолучевую звезду. В таких Я. р. образуется
большое число разнообразных радиоактивных продуктов, для исследования к-рых
применяются методы радиохимии.

Под действием быстрых частиц наблюдают
и более простые Я. р.: неупругое рассеяние (р, р'), Я. р. "перезарядки"
(р, п), Я. р. "подхвата" (р, d), Я. р. "выбивания" (р, 2р) и др. Вклад
этих процессов в полное сечение Я. р. невелик ( 10-20% ). Реакция выбивания
протона (р, 2р) оказалась очень удобной для исследования структуры ядер.
Измеряя энергию вылетающих протонов, можно определить потерю энергии в
Я. р. и энергию связи выбитого протона. В распределении по энергиям остаточных
ядер наблюдаются максимумы, соответствующие возбуждённым уровням остаточного
ядра. Энергия возбуждения этих уровней достигает 50-70 Мэв, и они
соответствуют дырочным возбуждениям глубоких оболочек (см. Ядро атомное).



Кулоновског возбуждение ядер. Протоны
и более тяжёлые ионы, движущиеся слишком медленно, для того чтобы преодолеть
кулоновский барьер, приближаясь к ядру, создают относительно медленно меняющееся
электрич. поле, к-рое действует на протоны ядра. В этих случаях ядро, поглощая
электромагнитную энергию, переходит в возбуждённое состояние, а налетающий
ион теряет часть своей энергии. Кулоновское возбуждение - одно из осн.
средств изучения низколежащих коллективных состояний ядер.

А Б В Г Д Е Ё Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Ъ Ы Ь Э Ю Я